2.4.4 Масса водорода и угловой момент

Для дисков галактик, богатых газом, где происходит активное звездообразование, масса водорода и угловой момент, пропорциональный $\sim(V_{\rm max}A_{25})$, должен следовать линейному соотношению ${\cal M}_{\rm HI}\propto V_{\rm max}A_{25}$ [158]. Для 134 спиральных галактик Zasov & Rubtzova [159] получили соотношение $\log{\cal M}_{\rm HI}\propto(1.3\pm0.1)\log(V_{\rm max}A_{25})$. Рассматривая выборку 535 тонких (безбалджевых) галактик, видимых с ребра, Karachentsev et al. [75] нашли, что наклон этой зависимости близок к единице, $k=1.08\pm0.03$, в диапазоне угловых моментов, покрывающем два порядка.

  

Рисунок: Масса водорода в зависимости от углового момента, представленного как произведение скорости вращения на стандартный линейный диаметр. Показаны линия регрессии и её параметры; отмечены галактики с экстремальными параметрами.

Рисунок 2.20 показывает связь между массой водорода и угловым моментом для галактик Местного объёма. Из-за наличия большого числа близких карликовых галактик диапазон угловых моментов простирается на три порядка. В этом диапазоне зависимость имеет наклон $k=0.99\pm0.04$, коэффициент корреляции r=0.89 и стандартное отклонение $\sigma(\log{\cal M}_{\rm HI})=0.36$. Таким образом, газовые диски как гигантских спиралей, так и карликовых иррегулярных галактик находятся, по-видимому, вблизи границы гравитационной неустойчивости, способствующей активному звездообразованию, как это предсказывал Zasov [158].